 Книжкові видання та компакт-диски Журнали та продовжувані видання Автореферати дисертацій Реферативна база даних Наукова періодика України Тематичний навігатор Авторитетний файл імен осіб
 |
Для швидкої роботи та реалізації всіх функціональних можливостей пошукової системи використовуйте браузер
"Mozilla Firefox" |
|
|
Повнотекстовий пошук
Пошуковий запит: (<.>A=Мицек А$<.>) |
Загальна кількість знайдених документів : 6
Представлено документи з 1 до 6
|
| 1. |
Мицек А. И.
Локально-ковалентная модель магнетизма 4f-металлов [Електронний ресурс] / А. И. Мицек // Успехи физики металлов. - 2010. - Т. 11, № 1. - С. 61-94. - Режим доступу: http://nbuv.gov.ua/UJRN/UPhM_2010_11_1_4
| | 2. |
Мицек А. И.
Квантово-статистическая модель электронно-ионной системы сплавов Fe [Електронний ресурс] / А. И. Мицек // Успехи физики металлов. - 2012. - Т. 13, № 4. - С. 345-381. - Режим доступу: http://nbuv.gov.ua/UJRN/UPhM_2012_13_4_2
Отмечено, что кулоновские диагональные и недиагональные (ковалентные) связи создают как молекулы, так и все типы конденсированных сред (твердых тел и т.п.). Однако для металлов характерны зонные связи "свободных" электронов. Квантовая статистика прослеживает нарастающую конкуренцию связей зонных и ковалентных при "движении" вниз по таблице Менделеева: от почти чисто зонных (непереходных) к переходным металлам и сплавам с изменяющимся заполнением nd- (<$En~symbol У~3>) и mf- (<$Em~symbol У~4>) ионных оболочек. Метод боголюбовских функций Грина в представлениях зонных фермионов (<$E f sub {r sigma}>) в узлах r со спином <$Esigma> и многоэлектронных операторных спиноров (МЭОС) <$ED sub r (S sub r ,~L sub r )> ионных оболочек со спином <$ES sub r> и орбитальным моментом <$EL sub r> дает спектры зонных фермионов и флуктуации химических (ковалентных) связей (ФХС). Сопоставлены сплавы почти зонные (как Cu - Ni) однофазные (ГЦК) и полиморфные (сплавы Fe) с доминированием ковалентных ионных и спиновых (обменных) связей. Фурье-разложение МЭОС (<$ED sub roman k>) и фермионов <$Ef sub roman k> выделяет из парных взаимодействий ветви ФХС <$EE sub roman k>, зонные <$Eepsilon Tilde sub roman k>, магнонные и т.д. Пересечения с ФХС вблизи поверхностей Ферми <$Eepsilon sub F ( {bold k} sub F )> приводят к аномалиям <$Eepsilon Tilde sub roman k> и сингулярностям плотности зонных состояний DOS(E). Отсюда вычислены дефекты упругих модулей, инварность вблизи фазовых переходов типа ОЦК - ГЦК. Тип магнитного порядка (ферромагнитный или антиферромагнитный, кластеры и т.п.) определен связующими или антисвязующими ковалентными (и обменными) взаимодействиями.
| | 3. |
Мицек А. И.
Квантово-статистическая модель Fe1−xNix. 2. "Сверхмалая" магнитная анизотропия, магнитострикция, зонный спектр и экранирование, элинвар, окисление ("нержавейки"), наноплёнки (Py) [Електронний ресурс] / А. И. Мицек, В. Н. Пушкарь // Металлофизика и новейшие технологии. - 2012. - Т. 34, № 1. - С. 1-24. - Режим доступу: http://nbuv.gov.ua/UJRN/MPhNT_2012_34_1_3
| | 4. |
Мицек А. И.
Кластерная модель жидкого или аморфного металла. Квантово-статистическая теория. Аморфный металл [Електронний ресурс] / А. И. Мицек, В. Н. Пушкарь // Металлофизика и новейшие технологии. - 2014. - Т. 36, № 1. - С. 103-125. - Режим доступу: http://nbuv.gov.ua/UJRN/MPhNT_2014_36_1_11
Квантово-статистическая теория аморфного металла (АМ) строится на примере Fe - B. Сделано предположение, что кластеры ближнего порядка Kj высокоспиновых (ВС) ионов Fe разделены полостями низкоспиновых (НС) ионов Fe, ковалентно связанных с катионами B<^>+. Амплитуды волновых функций НС ионов Fe (<$Exi sub 1>) и ионных состояний B<^>+ (<$Exi sub +>) рассчитаны в представлении многоэлектронных операторных спиноров (МЭОС) <$ED sub r sup 1> и PR. Вариационный принцип связывает величины <$Exi sub 1 (T)> и <$Exi sub + (T)>, спадающие с ростом температуры T << Tmin. Разрушение АМ-фазы (кристаллизация при <$ET~symbol О~T sub min ~-~0>) обусловлено энтропией B<^>0-атомов и связанной с ней теплоемкостью CV(T). Устойчивость АМ поддерживается энтропией флуктуаций химических связей (ФХС) катионов и зонных электронов. Часть электросопротивления (ЭС) создается механизмами захвата носителей тока ковалентными состояниями и ФХС. Она падает с ростом T. Рассеяние на "примесных" фононах дает растущую линейно с ростом T часть ЭС. Сочетание этих эффектов позволяет получить материал с постоянным (при изменении T) ЭС для T << Tmin.Жидкие (Ж) и аморфные (АМ) металлы представлены системой NM кластеров Kj из внутренних (v) и поверхностных (s) катионов. Kj разделены полостями (hj) с зонными электронами. Квантовая теория исходит из зонных (t) и кулоновских (Q) связей для непереходных металлов. В переходных Ж-металлах добавляются ковалентные связи (Г) и флуктуации химических связей (ФХС). Броуновское движение и коэффициент диффузии D(T) как функции температуры T связаны с энтропией S кластеров и зонных электронов. Включение S(NM) моделирует плавление. Температура этого перехода первого рода TL(Г, Q, t) интегрально выражается через энергии зонных квазичастиц <$E epsilon sub k> и ФХС. Постоянное магнитное поле В проявляет 3d-кластеры в непереходных Ж-металлах (Ga, Sn, ...). Переменное поле B(<$E omega>) на частотах <$E omega~symbol У~10 sup 3> разделяет (за счет скин-эффекта) поверхность и объем сплава. Легкие примеси (C, O,...), вступая в реакции в присутствии термических и электромагнитных полей, изменяют состав Ж-сплава и его спектры.Магнитоэлектрические свойства аморфных металлов (АМ) на основе Fe рассчитываются в модели кластеров Kj и в представлении многоэлектронных операторных спиноров. Флуктуации химических связей (ФХС) и микродиффузия модифицируют АМ. Волновая функция иона Fе слагается из волновых функций высокоспиновых (ВС, <$Exi sub 3), низкоспиновых (НС, <$Exi sub 1>) и зонных (fr) состояний в узле r. Их амплитуды <$Exi sub j>(T, В) зависят от температуры T и магнитного поля B. На примере системы Fe - B постулируем, что ферромагнитные (ФМ) кластеры <$Ealpha>-Fe взаимодействуют (A31 >> 0) через НС-ионы в полостях hj. Температура Кюри Tc(<$Exi sub j>) понижается также за счет A31 при антиферромагнитном (АФМ) обмене A11 << 0 для hj. Обменная жесткость D(T, <$Exi sub j>) ферромагнонов зависит от ФХС через <$Exi sub j>(Т). При |A11| >> A3333 стабильна АФМ-фаза с двумя ветвями антиферромагнонов: <$EE sub a ~symbol <149>~k,~E sub 0 ~symbol <64>~A sub 31> для квазиимпульсов k << << 1. Добавление Cr также стабилизирует АФМ-фазу за счёт обмена Cr - Cr (<$EA sub { nu nu } ~<<~0>). Вероятность метамагнитного (ММ) перехода АФМ <$Esymbol О> ФМ повышается микродиффузией. С ростом <$ET sub -> уменьшается число ближайших соседей Cr - Cr в полости hj, уменьшая <$EA sub { nu nu } ~<<~0> при T <$Esymbol О> TMM - 0. ММ-переходы либо при TMM, либо в поле BMM(T) при T << TMM сопровождаются гигантским магнитосопротивлением (ГМС) <$EDELTA R (T,~B)>; получено соотношение <$EDELTA R~symbol <149>~xi sub 1 sup 2 (T) s sub T sup 2 (B). Средний спин sT для НС-иона входит в "ФМ-дефект эффективной массы" <$EDELTA m sup * (T,~B)> при B <$Esymbol О> BMM. Четные ФМ-эффекты - ферромагнитная анизотропия (ФМА) и магнитострикция (ФМС) - обусловлены спин-орбитальной связью НС-Fe - B<^>+ в условиях деформации uij. Деформация uij при получении АМ-ленты или после термообработки наводит ФМА (<$EK sub u ~symbol Щ~0>). Ход магнитной восприимчивости <$Echi (B)> зависит от Ku и K1 внутри кластера.
| | 5. |
Мицек А. И.
Кластерная модель жидкого или аморфного металла. Квантово-статистическая теория. Жидкость [Електронний ресурс] / А. И. Мицек // Металлофизика и новейшие технологии. - 2014. - Т. 36, № 11. - С. 1473-1496. - Режим доступу: http://nbuv.gov.ua/UJRN/MPhNT_2014_36_11_7
Квантово-статистическая теория аморфного металла (АМ) строится на примере Fe - B. Сделано предположение, что кластеры ближнего порядка Kj высокоспиновых (ВС) ионов Fe разделены полостями низкоспиновых (НС) ионов Fe, ковалентно связанных с катионами B<^>+. Амплитуды волновых функций НС ионов Fe (<$Exi sub 1>) и ионных состояний B<^>+ (<$Exi sub +>) рассчитаны в представлении многоэлектронных операторных спиноров (МЭОС) <$ED sub r sup 1> и PR. Вариационный принцип связывает величины <$Exi sub 1 (T)> и <$Exi sub + (T)>, спадающие с ростом температуры T << Tmin. Разрушение АМ-фазы (кристаллизация при <$ET~symbol О~T sub min ~-~0>) обусловлено энтропией B<^>0-атомов и связанной с ней теплоемкостью CV(T). Устойчивость АМ поддерживается энтропией флуктуаций химических связей (ФХС) катионов и зонных электронов. Часть электросопротивления (ЭС) создается механизмами захвата носителей тока ковалентными состояниями и ФХС. Она падает с ростом T. Рассеяние на "примесных" фононах дает растущую линейно с ростом T часть ЭС. Сочетание этих эффектов позволяет получить материал с постоянным (при изменении T) ЭС для T << Tmin.Жидкие (Ж) и аморфные (АМ) металлы представлены системой NM кластеров Kj из внутренних (v) и поверхностных (s) катионов. Kj разделены полостями (hj) с зонными электронами. Квантовая теория исходит из зонных (t) и кулоновских (Q) связей для непереходных металлов. В переходных Ж-металлах добавляются ковалентные связи (Г) и флуктуации химических связей (ФХС). Броуновское движение и коэффициент диффузии D(T) как функции температуры T связаны с энтропией S кластеров и зонных электронов. Включение S(NM) моделирует плавление. Температура этого перехода первого рода TL(Г, Q, t) интегрально выражается через энергии зонных квазичастиц <$E epsilon sub k> и ФХС. Постоянное магнитное поле В проявляет 3d-кластеры в непереходных Ж-металлах (Ga, Sn, ...). Переменное поле B(<$E omega>) на частотах <$E omega~symbol У~10 sup 3> разделяет (за счет скин-эффекта) поверхность и объем сплава. Легкие примеси (C, O,...), вступая в реакции в присутствии термических и электромагнитных полей, изменяют состав Ж-сплава и его спектры.Магнитоэлектрические свойства аморфных металлов (АМ) на основе Fe рассчитываются в модели кластеров Kj и в представлении многоэлектронных операторных спиноров. Флуктуации химических связей (ФХС) и микродиффузия модифицируют АМ. Волновая функция иона Fе слагается из волновых функций высокоспиновых (ВС, <$Exi sub 3), низкоспиновых (НС, <$Exi sub 1>) и зонных (fr) состояний в узле r. Их амплитуды <$Exi sub j>(T, В) зависят от температуры T и магнитного поля B. На примере системы Fe - B постулируем, что ферромагнитные (ФМ) кластеры <$Ealpha>-Fe взаимодействуют (A31 >> 0) через НС-ионы в полостях hj. Температура Кюри Tc(<$Exi sub j>) понижается также за счет A31 при антиферромагнитном (АФМ) обмене A11 << 0 для hj. Обменная жесткость D(T, <$Exi sub j>) ферромагнонов зависит от ФХС через <$Exi sub j>(Т). При |A11| >> A3333 стабильна АФМ-фаза с двумя ветвями антиферромагнонов: <$EE sub a ~symbol <149>~k,~E sub 0 ~symbol <64>~A sub 31> для квазиимпульсов k << << 1. Добавление Cr также стабилизирует АФМ-фазу за счёт обмена Cr - Cr (<$EA sub { nu nu } ~<<~0>). Вероятность метамагнитного (ММ) перехода АФМ <$Esymbol О> ФМ повышается микродиффузией. С ростом <$ET sub -> уменьшается число ближайших соседей Cr - Cr в полости hj, уменьшая <$EA sub { nu nu } ~<<~0> при T <$Esymbol О> TMM - 0. ММ-переходы либо при TMM, либо в поле BMM(T) при T << TMM сопровождаются гигантским магнитосопротивлением (ГМС) <$EDELTA R (T,~B)>; получено соотношение <$EDELTA R~symbol <149>~xi sub 1 sup 2 (T) s sub T sup 2 (B). Средний спин sT для НС-иона входит в "ФМ-дефект эффективной массы" <$EDELTA m sup * (T,~B)> при B <$Esymbol О> BMM. Четные ФМ-эффекты - ферромагнитная анизотропия (ФМА) и магнитострикция (ФМС) - обусловлены спин-орбитальной связью НС-Fe - B<^>+ в условиях деформации uij. Деформация uij при получении АМ-ленты или после термообработки наводит ФМА (<$EK sub u ~symbol Щ~0>). Ход магнитной восприимчивости <$Echi (B)> зависит от Ku и K1 внутри кластера.
| | 6. |
Мицек А. И.
Кластерная модель жидкого или аморфного металла. Квантово-статистическая теория. Электрические и магнитные свойства [Електронний ресурс] / А. И. Мицек, В. Н. Пушкарь // Металлофизика и новейшие технологии. - 2015. - Т. 37, № 1. - С. 13-36. - Режим доступу: http://nbuv.gov.ua/UJRN/MPhNT_2015_37_1_4
Квантово-статистическая теория аморфного металла (АМ) строится на примере Fe - B. Сделано предположение, что кластеры ближнего порядка Kj высокоспиновых (ВС) ионов Fe разделены полостями низкоспиновых (НС) ионов Fe, ковалентно связанных с катионами B<^>+. Амплитуды волновых функций НС ионов Fe (<$Exi sub 1>) и ионных состояний B<^>+ (<$Exi sub +>) рассчитаны в представлении многоэлектронных операторных спиноров (МЭОС) <$ED sub r sup 1> и PR. Вариационный принцип связывает величины <$Exi sub 1 (T)> и <$Exi sub + (T)>, спадающие с ростом температуры T << Tmin. Разрушение АМ-фазы (кристаллизация при <$ET~symbol О~T sub min ~-~0>) обусловлено энтропией B<^>0-атомов и связанной с ней теплоемкостью CV(T). Устойчивость АМ поддерживается энтропией флуктуаций химических связей (ФХС) катионов и зонных электронов. Часть электросопротивления (ЭС) создается механизмами захвата носителей тока ковалентными состояниями и ФХС. Она падает с ростом T. Рассеяние на "примесных" фононах дает растущую линейно с ростом T часть ЭС. Сочетание этих эффектов позволяет получить материал с постоянным (при изменении T) ЭС для T << Tmin.Жидкие (Ж) и аморфные (АМ) металлы представлены системой NM кластеров Kj из внутренних (v) и поверхностных (s) катионов. Kj разделены полостями (hj) с зонными электронами. Квантовая теория исходит из зонных (t) и кулоновских (Q) связей для непереходных металлов. В переходных Ж-металлах добавляются ковалентные связи (Г) и флуктуации химических связей (ФХС). Броуновское движение и коэффициент диффузии D(T) как функции температуры T связаны с энтропией S кластеров и зонных электронов. Включение S(NM) моделирует плавление. Температура этого перехода первого рода TL(Г, Q, t) интегрально выражается через энергии зонных квазичастиц <$E epsilon sub k> и ФХС. Постоянное магнитное поле В проявляет 3d-кластеры в непереходных Ж-металлах (Ga, Sn, ...). Переменное поле B(<$E omega>) на частотах <$E omega~symbol У~10 sup 3> разделяет (за счет скин-эффекта) поверхность и объем сплава. Легкие примеси (C, O,...), вступая в реакции в присутствии термических и электромагнитных полей, изменяют состав Ж-сплава и его спектры.Магнитоэлектрические свойства аморфных металлов (АМ) на основе Fe рассчитываются в модели кластеров Kj и в представлении многоэлектронных операторных спиноров. Флуктуации химических связей (ФХС) и микродиффузия модифицируют АМ. Волновая функция иона Fе слагается из волновых функций высокоспиновых (ВС, <$Exi sub 3), низкоспиновых (НС, <$Exi sub 1>) и зонных (fr) состояний в узле r. Их амплитуды <$Exi sub j>(T, В) зависят от температуры T и магнитного поля B. На примере системы Fe - B постулируем, что ферромагнитные (ФМ) кластеры <$Ealpha>-Fe взаимодействуют (A31 >> 0) через НС-ионы в полостях hj. Температура Кюри Tc(<$Exi sub j>) понижается также за счет A31 при антиферромагнитном (АФМ) обмене A11 << 0 для hj. Обменная жесткость D(T, <$Exi sub j>) ферромагнонов зависит от ФХС через <$Exi sub j>(Т). При |A11| >> A3333 стабильна АФМ-фаза с двумя ветвями антиферромагнонов: <$EE sub a ~symbol <149>~k,~E sub 0 ~symbol <64>~A sub 31> для квазиимпульсов k << << 1. Добавление Cr также стабилизирует АФМ-фазу за счёт обмена Cr - Cr (<$EA sub { nu nu } ~<<~0>). Вероятность метамагнитного (ММ) перехода АФМ <$Esymbol О> ФМ повышается микродиффузией. С ростом <$ET sub -> уменьшается число ближайших соседей Cr - Cr в полости hj, уменьшая <$EA sub { nu nu } ~<<~0> при T <$Esymbol О> TMM - 0. ММ-переходы либо при TMM, либо в поле BMM(T) при T << TMM сопровождаются гигантским магнитосопротивлением (ГМС) <$EDELTA R (T,~B)>; получено соотношение <$EDELTA R~symbol <149>~xi sub 1 sup 2 (T) s sub T sup 2 (B). Средний спин sT для НС-иона входит в "ФМ-дефект эффективной массы" <$EDELTA m sup * (T,~B)> при B <$Esymbol О> BMM. Четные ФМ-эффекты - ферромагнитная анизотропия (ФМА) и магнитострикция (ФМС) - обусловлены спин-орбитальной связью НС-Fe - B<^>+ в условиях деформации uij. Деформация uij при получении АМ-ленты или после термообработки наводит ФМА (<$EK sub u ~symbol Щ~0>). Ход магнитной восприимчивости <$Echi (B)> зависит от Ku и K1 внутри кластера.
|
|
|
Простий
Розширений
Попередній перегляд: 
Реферативна БД
Пам`ятка користувача